3.3 Gravitasjonslinsing: et naturlig resultat av styring ved tensorpotensial

Hjem ／ Kapittel 3: Det makroskopiske universet

Begreper
I denne delen forklarer vi den «ekstra trekken» som trengs for linsing med to virkninger av Generalisert ustabile partikler (GUP). I sin korte levetid summeres mange små drag til en varig bakgrunn vi kaller Statistisk tensorgravitasjon (STG). Når partiklene brytes ned eller annihilerer, injiseres bredbåndsenergi i mediet som opptrer som Tensorbasert lokal støy (TBN). Videre bruker vi samlebetegnelsen ustabile partikler, og etter første omtale beholdes kun de fulle navnene Statistisk tensorgravitasjon og Tensorbasert lokal støy i løpende tekst.

I. Fenomener og utfordringer

Lys fra fjerne kilder bøyes når det passerer en forgrunnsgalakse eller en galaksehop. Det gir buer, ringer og flere bilder. I større skala strekkes tusenvis av bakgrunnsgalakser svakt i samme retning, noe som danner skjærmønstre for svak linsing.

• Tiden «forlenges» også: Ulike lysveier fra samme kilde kan ankomme med forskjeller på dager til uker. Slike forsinkelser måles robust og er nesten fargeuavhengige.
• Vanskelige detaljer: Fluksforhold avviker ofte fra forventningene, salbilder dempes eller forsvinner lettere, det sentrale bildet undertrykkes eller mangler, og linsemasse avviker miljøavhengig fra dynamisk masse. Dette tyder på at linsing svarer ikke bare på synlig materie, men også på strukturen i selve mellommediet.

II. Fysiske mekanismer

1. Landskapsperspektiv: styring ved tensorpotensial
   Se for deg universet som et «energifhav» som kan strammes eller slakkes. Strukturer i forgrunnen trekker overflaten innover og former et landskap av tensorpotensial med bassenger og hellinger. Lys oppfører seg som en rettet bølgepakke som søker å «bruke mindre optisk tid» (Fermats prinsipp). På dette landskapet vrir bølgefronten seg mot bassenget, banen omdirigeres, og vi ser avbøyning, forstørrelse og flerbilde-dannelse. I vakuum og i den geometrisk-optiske grensen er omdirigeringen praktisk talt akromatisk; frekvensavhengighet blir tydelig når banen går gjennom plasma eller inn i bølgeoptikk (diffraksjon/interferens).
2. En glatt «ekstra helling»: Statistisk tensorgravitasjon
   Utover den indre hellingen som synlig materie former, gir mange svake drag fra ustabile partikler—midlet over tid og siktelinje—en vedvarende ekstra helling:
   • Nok løft: Sammen med basishellingen styrkes fokuseringen; buer blir lengre og ringer mer komplette.
   • Med miljøkobling: Områder med hyppige sammenslåinger, aktive jetter eller sterk kosmisk skjær utvikler en tykkere «ekstra helling» og sterkere linsing; rolige miljøer gir svakere effekt.
   • Siktelinje-integral: Linsing «leser» det integrerte landskapet langs hele lysveien. Derfor blir linsemassen ofte større enn den dynamiske massen fra lokale bevegelser, særlig mot retninger rike på storskala strukturer.
3. Fine «mørke bølger»: Tensorbasert lokal støy
   Når ustabile partikler brytes ned/annihilerer, injiserer de lavkoherente bredbånds-bølgepakker i mediet. I mengde danner dette en diffus, finmasket tekstur som forstyrrer lysbanen som mørke krusninger:
   • Lett dytt på banen: Salbilder er mest følsomme og dempes, forvrenges eller forsvinner lettere.
   • Omfordeling av fluks: Lysstyrkeforhold skrives om, men er nesten bånduavhengige, i tråd med flerbåndsobservasjoner.
   • Substruktur-mira­sjon: Den fine teksturen er ikke en ekstra flokk små legemer, men etterlater spor i billedplanet som ser ut som «for mye eller for lite» klumping, og forklarer motstridende tellemålinger.
4. Tidsregnskap: geometri + potensial
   Forskjell i ankomsttid mellom bilder = lengre fysisk vei (geometrisk ledd) + saktere ferd over forhøyet optisk tid på hellingen (potensialledd). Begge er nesten frekvensuavhengige, derfor er tidsforsinkelsen nær akromatisk. Dersom landskapet utvikler seg langsomt under observasjon—hopper blir tyngre, hulrom spretter tilbake—kan svært små, akromatiske drift i bildesteder eller forsinkelser hope seg opp.
5. Étt kart, tre avlesninger: linsing—rotasjon—polarisasjon
   Linsing leser todimensjonal omdirigering av baner. Rotasjonskurver viser tredimensjonal innstramming av baner. Polarisasjon og gasstekstur tegner rygger og korridorer på hellingen. Disse skal samstemme romlig: der hellingen er dypere og stripene klarere, bør alle tre indikatorer peke samme vei.

III. Testbare forutsigelser og kryssjekker (for observasjon og modelltilpasning)

• P1 | Akromatisitet: Etter korreksjon for plasmadispersjon bør avbøyning og tidsforsinkelse i sterk og svak linsing ha samme retning og størrelse på tvers av bånd. Ved tydelig fargeseparasjon tilskrives årsaken først medium- eller bølgeoptiske effekter, ikke selve landskapet.
• P2 | Skjevhet mot salbilder: Avvik i fluksforhold bør foretrekkes i salbilder og korrelere positivt med styrken i den fine teksturen, med indikatorer som diffus radioemisjon, sammenslåingsakser og støtfronter.
• P3 | Sammenheng linsemasse—miljø: Overskudd av linsemasse over dynamisk masse bør følge storskala κ/φ og kosmisk skjær langs siktelinjen—signaturen av integrasjon fra Statistisk tensorgravitasjon.
• P4 | Mikrodrift over flere epoker: Systemer med sterke sammenslåinger eller kraftige jetter kan vise ørsmå drift i bildesteder/forsinkelser over år til tiår, i tråd med langsom landskapsutvikling; trenden bør følge langsomme endringer i diffus radioemisjon.
• P5 | Kontroll på ett kart: Legg buer/bilder, κ-konturer, restledd i rotasjonskurver, diffus radioemisjon og hovedakser for polarisasjon i samme synsfelt på ett kart; de bør være samlokalisert og samsorientert. Hvis ikke, sjekk først forgrunnssubtraksjon og astrometrisk registrering.
• P6 | Parameter-økonomisk tilpasning: Bruk en trelags modell—indre helling fra synlig materie + Statistisk tensorgravitasjon (ekstra helling) + Tensorbasert lokal støy (fin tekstur)—med få delte parametere for samtidig å tilpasse bildesteder, former, forstørrelser og forsinkelser, og kryssvalider mot dynamikk og diffus radio.

IV. Sammenligning med den etablerte forklaringen

1. Felles grunnlag
   Begge bilder forklarer buer, ringer, flere bilder og tidsforsinkelser, og forutsier vanligvis nær akromatisk atferd når gravitasjonen dominerer.
2. Forskjeller (styrker ved dette bildet)
   • Færre parametere: Ingen behov for «skreddersydd liste over usynlige klumper» for hvert system; ekstra helling og fin tekstur følger av én statistisk prosess.
   • Mange observabler på ett kart: Linsing, rotasjon, polarisasjon og hastighetsfelt begrenser i fellesskap det samme landskapet av tensorpotensial.
   • Detaljer faller naturlig ut: Avvik i fluksforhold, salbilders sårbarhet og miljøavhengig gap mellom linsemasse og dynamisk masse følger direkte av følsomheten for «helling + tekstur».
3. Inkluderende ramme
   Skulle en ny mikroskopisk komponent bekreftes i fremtiden, kan den bidra som mikroskopisk kilde til ekstra helling. Selv uten ny materie gir kombinasjonen av Statistisk tensorgravitasjon og Tensorbasert lokal støy en samlet forklaring på hovedfenomenene ved linsing.

V. Analogi

«Dal + mørke krusninger på vannoverflaten».
Dalen og hellingene tilsvarer landskapet av tensorpotensial som leder vandreren (lyset) inn på ruten med minst motstand. De usynlige krusningene på vannet er Tensorbasert lokal støy: de får bildet til å dirre svakt og fordeler lysstyrken på nytt. I makroskala angir dalen retningen; i mikroskala finjusterer krusningene detaljene.

VI. Konklusjon

• Statistisk tensorgravitasjon skaper en glatt «ekstra helling» som samler lys sterkere, og forklarer buer, ringer, flere bilder og samlet forstørrelse.
• Geometrisk ledd sammen med potensialledd gir tilnærmet akromatiske tidsforsinkelser.
• Tensorbasert lokal støy dytter bildesteder svakt og omfordeler fluks, noe som forklarer avvik i fluksforhold, salbilders sårbarhet og inntrykket av «for mye eller for lite» substruktur.
• Linsemasse tenderer å bli høyere fordi linsing integrerer landskapet langs hele lysveien, mens dynamikk hovedsakelig «leser» nærområdet.

Ser vi linsing som en mediumeffekt sammensatt av helling (Statistisk tensorgravitasjon) og fin tekstur (Tensorbasert lokal støy), samles buer/ringer/tid/lys/miljøavhengighet og romlig samsvar med rotasjonskurver og polarisasjon på samme kart over tensorpotensialet. Med færre antakelser og flere felles kartmessige begrensninger gir dette bildet en samlet og etterprøvbar forklaring.